Presentace _4_2017

při návrhu spínaných zdrojů

Impedance induktoru -

teoreticky s kmitočtem stále narůstá 

log

fSR

f (Hz)

lo

g

Z

f

L

2 πfL
ideální 
induktor

ZL

z

působeno C

P

π

L

2

Z

L

fL

ω

Vlastní rezonanční kmitočet - rezonance
nastane tehdy,

když reaktance induktoru je

shodná jako reaktance parazitního
kapacitoru C

P;

,

, tj.

při

kmitočtu  

L

C

X

X

P

1/

L

C

ω

ω

π

SR

P

1

2

SRF

f

LC

Většina induktorů se užívá hluboko pod
jejich

rezonančním kmitočtem

53

Vlastní kapacita induktoru - parazitní kapacita, způsobená tím, že průtok proudu
cívkou vytváří kolem závitů el. pole a to má stejný důsledek, jako by k cívce byl
připojen paralelně kapacitor.
Pokud změříme f

SR bude

Vlastní kapacitu induktoru úplně potlačit nelze - dva sousední závity mají mezi sebou
vždy parazitní kapacitu

Impedanční charakteristika   -

u

některých typů induktorů, např. u feritových

perel se L

neudává, ale uvádějí se průběhy

Z(f) -

závislost modulu impedance na f

R(f) -

závislost Re složky    na f

X(f) 

– závislost Im složky    na f

Z
Z

im

p

ed

an

ce

 (

Ω

)

kmitočet (MHz)

Náhradní model induktoru

RS

L

CP

RS

L

z

jednodušený model pro nízké kmitočty       přesný model pro vyšší kmitočty

C

P - vlastní (parazitní)

kapacita

R

S   - ztrátový odpor

π

P

2

SR

1

2

C

f

L

54

Ztrátový odpor R

S

– zahrnuje ss odpor cívky, ale i činný odpor a ztráty v

dielektriku. 
V závislosti na kmitočtu se R

S zvětšuje:

s

třídavý proud vodičem vyvolá magnetické pole, které proud „vytlačí“

k

povrchu vodiče – tzv. povrchový jev (skinefekt)

e

fektivní průřez vodiče se zmenší ⇒ efektivní odpor se zvětší

magnetické pole sousedních vodičů cívky navíc způsobí městnání
proudu k povrchu

vodiče směrem od středu cívky – tzv. jev blízkosti

Proto se pro vf. cívky používají tlusté vodiče s velkým povrchem
R

S závisí i na dielektrických ztrátách použité nemagnetické keramiky, nebo v