4_3__Kvant_vlastn_elmg_zareni
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
-1
lK = ? ; lL = ?
Koherentní délku světelného zdroje vyjádříme obecně
υ
∆
=
c
l
a poté konkrétně pro klasický zdroj světla
m
319
,
0
=
⇒
∆
=
K
K
K
l
c
l
υ
a pro laserový zdroj světla
m
10
.
3
6
=
⇒
∆
=
L
L
L
l
c
l
υ
Vidíme, že stabilizace těchto světelných zdrojů jsou řádově nesrovnatelné.
U 4.3.-10. Jako laserový zdroj použijeme He-Ne laser generující záření na
vlnové délce 633nm, který extrémně stabilizován vykazuje šířku pásma 10
2Hz.
Rychlost světla ve vakuu dosazujeme co nejpřesněji, tj. c = 299 792 458 m.s
-1.
Určete koherentní dobu.
TO 4.3.- 48. Spontánní (samovolná) emise je charakteristická tím, že
a) fáze a směr vyzařování jsou zcela náhodné;
610
b) polarizace a směr vyzařování jsou zcela náhodné;
c) fáze, směr a polarizace vyzařování jsou zcela náhodné;
d) fáze a polarizace vyzařování jsou zcela náhodné.
TO 4.3.- 49. Stimulovaná (indukovaná) emise laseru je charakteristická tím, že
a) fáze, směr a polarizace vyzařování emitovaného a stimulujícího pole jsou shodné;
b) fáze a směr vyzařování emitovaného a stimulujícího pole jsou shodné;
c) polarizace a směr vyzařování emitovaného a stimulujícího pole jsou shodné;
d) fáze a polarizace vyzařování emitovaného a stimulujícího pole jsou shodné.
TO 4.3.- 50. Koherentní délka a koherentní doba určuje kvalitu emise laseru. Šířka spektrální
čáry jako šířka frekvenčního pásma souvisí s koherentní délkou
a) přímo úměrně;
b) nepřímo úměrně;
c) nesouvisí vůbec;
d) souvisí pouze s rychlostí světla.
- Planckova a Einsteinova rovnice fotonu jako energetického kvanta
elektromagnetického záření