M04 - Laboratorní cvičení

to látkou. Zeslabení primárního svazku závisí na objemové hmotnosti 

ρ a 

tlouš

ťce materiálu d. Zeslabení úzkého svazku záření lze vyjádřit vztahem: 

d

0

e

N

N

µ

−

⋅

=

           (10.1) 

kde:    

N0 -      

četnost impulzů stanovená ve vzduchu bez přítomnosti měřené    

ho   materiálu 

[imp/min] 

N  -      

četnost impulzů stanovená po průchodu měřeným materiálem 

[imp/min] 

µ   -        lineární sou

činitel zeslabení [m-1] 

d    -       tlouš

ťka prozařovaného materiálu [m] 

 
Zeslabení úzkého svazku lze vyjád

řit také vztahem: 

A

m

e

N

N

0

ρ

µ

−

⋅

=

           (10.2) 

 
kde: 

µ

m -        hmotnostní sou

činitel zeslabení [m2kg-1] 

ρ

A -        plošná hmotnost [kg m

-2

] 

 
Plošná hmotnost je pak rovna: 

ρ

⋅

=

ρ

d

A

           (10.3) 

 
kde: 

d -           tlouš

ťka vrstvy látky [m] 

ρ -           objemová hmotnost m

ěřené látky [kg m-3] 

 
Radiometrické ur

čování plošné hmotnosti   [kg/m2 ] se provádí z kalibračního 

vztahu, který se stanoví m

ěřením v laboratoři pro daný materiál. Kalibrační 

vztah pro ur

čitý beton se získá proměřením  řady vzorků betonových desek 

z tohoto betonu vyrobených, u nichž se stanoví vážením a m

ěřením rozměrů 

plošná hmotnost betonu ve sm

ěru průchodu záření. Kalibrační vztah mezi 

plošnou hmotností látky a prošlým po

čtem fotonů za časovou jednotku se zob-

razuje graficky v soustav

ě souřadnic tak, že logaritmy četnosti log n [imp/min] 

se vynesou v závislosti na plošné hmotnosti 

[kg/m2] a nazývá se kalibra

ční 

k

řivka. Příklad kalibrační křivky je vyobrazen na obr. 10.2. Pro konstrukci ka-

libra

ční křivky musí být k dispozici alespoň pět betonových desek, jejichž cel-

ková tlouš

ťka je 1,5 násobek tloušťky, která se bude zařízením proměřovat 

v praxi. Všech p

ět desek se proměří, stanoví se jejich plošná hmotnost a pak se 

postupn

ě po jedné přidávají do svazku záření počínaje od detektoru. 

Prostorové uspo

řádání, tj. vzájemná poloha zářiče a detektoru, jakož i zkouše-

ného prvku, musí být b

ěhem zkoušek neměnná. 

K dosažení geometrie úzkého svazku je t

řeba dokonalého stínění zářiče mimo