Generátory pilových průběhů

Napětí na kondenzátoru je uC = u - u2 = uA - u = u(1-A).

Nabíjecí proud kondenzátoru je

vstupní impedance zesilovače

Jmenovatel (1-A) je reálné a kladné číslo. Zvst má kapacitní charakter. Má-li být Zvst menší (1-A) - krát, než XC, musí být

Cvst = (1-A)C, přičemž výraz (1-A) může být 104 - 106. Tuto kapacitu je možno nabíjet ze zdroje UCC přes odpor R, přičemž napětí na kapacitě je (1-A)-krát zesilováno, takže využíváme jen malý úsek nabíjecí exponenciály a výstupní napětí je velmi lineární.

Schema zapojení Millerova integrátoru je na obr.

Třístupňový zesilovač má na vstupu unipolární tranzistor, což umožní použít velký odpor R a jakostní kondenzátor C s malou kapacitou. Rezistorem Rt v emitoru T2 se nastavuje takové napětí, že na kolektoru T3 je přibližně nulové napětí proti zemi. Tím je nulové napětí i na výstupu emitorového sledovače T4. Když se v čase tA zavře vstupním signálem tranzistor T1, zavře se i dioda D a kondenzátor C se začne nabíjet přes rezistor R ze zdroje UCC. Inverze signálu a velkého zesílení signálu je dosaženo ve stupni s tranzistorem T3. Nabíjení může probíhat až do uzavření tranzistoru T3. K tomu stačí jen několik desetin voltu na bázi T2. Tím bude změna napětí na R nepatrná a nabíjecí proud bude konstantní.

Zpětný běh začne v okamžiku tB, když se T1 a D otevřou. Kondenzátor se přes ně vybije a na řídící elektrodě T2 se obnoví původní napětí. Zapojením lze realizovat dlouhé pilové impulzy, až několik minut.

Ideálním zesilovačem pro Millerův integrátor jsou operační zesilovače, které mají zesílení 50 000 až 1 000 000 a s nimi se dosahují vynikající parametry integrátoru.

Pro obrazovky s elektromagnetickým vychylováním požadujeme, aby proud ve vychylovacích cívkách měl lineární průběh. Předpoklájme, že na čistou indukčnost (bez ohmického odporu) připojíme elektrické napětí E ze zdroje konstantního napětí. Bude platit zákon

, odtud a

vidíme, že je-li hodnota E/L konstantní, bude proud v indukčnosti lineárně narůstat v čase.

Požadujeme, aby proud ve vychylovacích cívkách měl průběh, zobrazený na obr.

Mezi body A-B proud lineárně narůstá a mluvíme o přímém běhu T1. V intervalu B-A klesá proud z maximální hodnoty tm na minimální hodnotu -tm a mluvíme o zpětném běhu T2. Zatímco pro přímý běh požadujeme přísně lineární časovou závislost, pro průběh zpětného běhu neklademe žádné zvláštní požadavky na průběh, pouze jsou kladeny požadavky na dobu T2.

Linearitu přímého běhu vyjadřujeme pomocí činitele nelinearity

Graficky je nelinearita znázorněna na obr.

V rozkladových generátorech používáme pilové průběhy v cívkách horizontálního rozkladu a vertikálního rozkladu. Činitel nelinearity požadujeme pro horizontální cívky 10 ÷ 15%, pro vertikální rozklady