1_3_Dynamika
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
Obr.1.3.-28
83
U 1.3.-22 47 km/h. Nejdříve si nakreslete obrázek nakloněné roviny pod úhlem α = 10
o.
Raději si úhel nakreslete větší, ať je obrázek přehlednější. Do obrázku zakreslete směr tíhy
kola
G. Pak vyznačte směr odstředivé síly Fo. Ta musí být vykompenzována složkou tíhy
v opačném směru. Výslednice sil
G a Fo musí být kolmá na rovinu dráhy (aby cyklista
nespadl).
Bude platit rovnice
α
sin
2
g
m
r
v
m
=
. Z té pak vypočítáte hledanou rychlost.
Pokud si nevíte rady s obrázkem mát ho na Obr.1.3.-29
Obr.1.3.-29
TO 1.3.-24
směr bude stejný. Z matematického hlediska násobíme vektor ∆v reálným číslem
m.
TO 1.3.-25 b)
TO 1.3.-26
Stejné. Impuls síly bude v obou případech stejný 50.0,02 = 1.1 .
U 1.3.-23 Platí zákon zachování hybnosti. Hybnost vody je velká díky vysoké rychlosti
stříkající vody.
U 1.3.-24 500 N. Vyjdeme ze vztahu pro impuls síly. Změna rychlosti bude ∆v = v – 0.
Pozor na jednotky rychlosti.
U 1.3.-25 3,2 m.s
-1. To odpovídá asi 12 km/h. Počítáme ze zákona zachování hybnosti.
Nehledejte jak uplatnit údaj o čase za který prolétla střela hlavní. Je nadbytečný.
U 1.3.-26 300 m.s
-1. Počítáme ze zákona zachování hybnosti.
U 1.3.-27 15 N.s
U 1.3.-28 6 kg.m.s
-1
U 1.3.-29 6.10
5 N