3_09_Energie_mag_pole
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
l
NI
B
µ
=
uvnitř (viz. (3.7.-11) – navíc se předpokládá, že vnitřek solenoidu je
z homogenního prostředí o permeabilitě
µ), jehož závity protéká celkový magnetický
indukční tok
Φ = NBS = LI. Pomocí těchto vztahů upravme (3.9.-5):
( )
(
)
L
BSN
L
LI
LI
E
2
2
2
m
2
1
2
1
2
1
=
=
=
.
Neboť je
LI
SN
l
NI
=
µ
,
platí pro indukčnost ideálního solenoidu vztah
l
S
N
L
2
µ
=
,
3.9.-6
který dosaďme do posledního vyjádření energie magnetického pole:
(
)
µ
µ
2
2
2
m
2
1
2
1
SlB
S
N
l
BSN
E
=
=
.
3.9.-7
Součin Sl vyjadřuje objem V vnitřku ideálního solenoidu, takže též platí:
V
B
E
µ
2
m
2
1
=
.
3.9.-8
483
K popisu magnetického pole se používá také intenzita magnetického pole. V homogenním
magnetiku (těleso tvořené elementárními magnetickými dipóly) mají vektory magnetické
indukce
B a intenzity magnetického pole H stejnou orientaci a jsou spolu spjaty takto:
B =
µH.
3.9.-9
Intenzita magnetického pole má jednotku:
[ ]
1
1
−
− =
=
Am
TmA
T
H
.
Když nahradíme ve vzorci (3.9.-8) jednu velikost magnetické indukce výrazem s intenzitou
magnetického pole, můžeme (3.9.-8) přepsat:
BHV
E
2
1
m =
.
3.9.-10
Energie magnetického pole je rozložena v objemu V s objemovou hustotou wm:
BH
V
E
w
2
1
m
m
=
=
.
3.9.-11
Vztah (3.9.-11) jsme odvodili pro případ homogenního magnetického pole v magnetiku, platí
však i v poli nehomogenním. V libovolném prostředí však nutno (3.9.-11) nahradit
obecnějším vzorcem:
BH
2
1
m =
w
.
3.9.-12