1_8_3_Akustika
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
c.
Rychlost šíření
c akustické vlny je v daném prostředí konstantní. Do vzdálenosti s se rozšíří
za dobu
t.
Pak
t
s
c
=
.
1.8.-23
241
Protože do vzdálenosti jedné vlnové délky se vlnění rozšíří za dobu jedné periody
T, pak
můžeme psát
f
T
c
λ
λ =
=
.
1.8.-24
Zvuková vlna se vrací do místa rozruchu jakožto ozvěna od kolmé stěny za 1,52
s. Jaká je vzdálenost stěny od zdroje zvuku, je-li rychlost zvuku 332 m/s.
t = 1,52 s, v = 332 m.s
-1, s = ?
Zvuk se šíří v daném prostředí konstantní rychlostí.
Pak
t
s
v
= . Doba potřebná k uražení dráhy k překážce je
2
,
t
t
= . Pak po dosazení
úpravě a dosazení je
m
252
2
52
,
1
332
2
,
=
=
=
=
t
v
t
v
s
.
Rychlost vlnění v pevné látce
Protože se jedná o pružné jevy v materiálech, je možné na základě Hookova
zákona odvodit vztah pro rychlost šíření akustické vlny v pevné látce a
kapalině.
Podélné vlnění (longitudinální) se šíří rychlostí
ρ
E
c
l =
,
1.8.-25
kde
E (jednotka Pa) je modul pružnosti v tahu v pevné látce hustoty
ρ.
Rychlost šíření příčného vlnění (transverzální) v pevné látce je dána vztahem
ρ
G
c
t =
.
Souvislost mezi podélným a příčným vlněním určuje vztah
)
1
(
2
+
=
m
mE
G
, kde
G je modul
pružnosti v torzi (jednotka Pa) a
m je Poissonovo číslo charakteristické pro každý materiál.
V pevných látkách se šíří vlny podélné i příčné.
Rychlost vlnění v kapalině
Rovněž v kapalině odvozujeme rychlost šíření pomocí Hookova zákona. Po odvození vychází