1_8_3_Akustika
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
ρ
γ
ρ
1
=
=
k
c
,
1.8.-26
kde
k (jednotka Pa) je modul pružnosti kapaliny a
γ (jednotka Pa-1) je modul objemové
stlačitelnosti kapaliny hustoty
ρ.
242
V kapalině se na povrchu šíří vlny příčné, uvnitř kapaliny se šíří vlny podélné.
Rychlost vlnění v plynu Plyn se liší od pevných látek a kapalin svými vlastnostmi. Nemůžeme jej charakterizovat
konstantami pružnosti.
Při šíření podélného akustického vlnění v plynu, například ve vzduchu, probíhají tlakové
změny tak rychle, že nedochází k tepelné výměně mezi dvěma místy rozdílných teplot.
Takový děj můžeme považovat za děj adiabatický. Pak po odvození z kinetické teorie plynů
můžeme rychlost šíření podélného vlnění v plynu použít vztah
ρ
χ p
c
=
,
1.8.-27
kde
χ je Poissonova konstanta, p je tlak plynu hustoty ρ,
Pro rychlost šíření akustického vlnění ve vzduchu byl empiricky odvozen vztah
{}
(
) -1
m.s
607
,
0
6
,
331
t
c
+
=
,
kde
t je teplota vzduchu ve C
° .
V plynech se šíří jen vlny podélné.
Lidské ucho vnímá frekvence 16 Hz – 20 000 Hz při teplotě 30
°C. V jakém
intervalu leží příslušné vlnové délky ?
f1 = 16 Hz, f2 = 20 000 Hz, t = 30
°C, λ
1 = ?,
λ
2 = ?
Pro rychlost šíření zvuku ve vzduchu platí vztah:
(
) (
)
-1
m.s
5
,
351
30
.
607
,
0
6
,
331
607
,
0
6
,
331
=
+
=
+
=
t
v
Pro vlnové délky zvuku při daných frekvencích platí:
m