3_06_Magneticke_pole
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
π
2
2
=
=
.
3.6.-5
Pohyb nabité částice v homogenním magnetickém poli pod úhlem
ϕ∈(0°,90°) k indukci B
Pohybuje se po šroubovici s osou ve směru magnetické indukce (Obr. 3.6.-6). Poloměr
šroubovice vychází
B
Q
mv
B
Q
mv
r
R
ϕ
sin
=
=
3.6.-8
a stoupání je
ϕ
π
cos
2
v
B
Q
m
T
v
h
h
=
=
.
3.6.-9
Ampérova síla
Pro vektor síly magnetického pole na přímou část vodiče délky l působící platí:
Fm = I l
× B.
3.6.-12
Orientaci síly
Fm určujeme Flemingovým pravidlem levé ruky. V případě, že hledáme sílu,
kterou působí magnetické pole na tenký vodič libovolného tvaru, je nutné integrací sečíst
příspěvky d
Fm k výsledné magnetické síle Fm od všech délkových a orientovaných elementů
d
l vodiče
d
Fm = I dl
× B .
3.6.-13
Sílu vyjádřenou podle (3.6.-11) resp. (3.6.-12) nazýváme
Ampérova síla.
Moment síly působící na proudovou smyčku a cívku
Na rovinnou proudovou smyčku libovolného tvaru působí magnetické pole momentem sil:
M =
µ × B.
3.6.-17
Magnetický dipólový moment
µ definujeme vektorovým zápisem
µ = ISn .
3.6.-15
Vektor
n je jednotkový a je orientován kolmo k rovině smyčky tak, že z jeho koncového bodu
vidíme téci proud ve smyčce proti směru hodinových ručiček.
Na cívku s N závity působí moment sil o velikosti:
M = NISB
sin
α..
3.6.-20
458
Klíč
KO 3.6.-5 přitažlivé – viz text podkapitoly 3.6.1.
KO 3.6.-10 a) Částice bude konat rovnoměrný pohyb po kružnici o poloměru