3_06_Magneticke_pole

M = B

µ  sinα,  

          3.6.-16 

kde 

α je úhel mezi vektory µ a B. Jestliže určíte orientaci momentu M pravidlem pravé ruky 

(viz. kapitola 1.6) s přihlédnutím k Obr. 3.6.-9, snadno odvodíte, že 

M = 

µ × B.    

          3.6.-17 

Magnetický  dipólový  moment  charakterizuje  nejen  obdélníkový  závit  s  proudem,  ale  i 
všechny  ostatní  fyzikální  objekty  vytvářející  magnetické  pole  (kruhové  proudové  smyčky, 
magnety, atomy, elementární částice apod., Obr. 3.6.-10).  

Vložme  do  homogenního  magnetického  pole  kruhový  vodič  protékaný  proudem  (kruhová 
proudová  smyčka)  a  nahraďme  ji  proudově  ekvivalentní  soustavou  přilehlých,  dlouhých  a 
infinitezimálně  úzkých  obdélníkových  smyček  (Obr.  3.6.-11).  Magnetické  pole  vyvolá  na 
všech  obdélníkových  smyčkách  shodně  orientované  momenty,  neboť  leží  v  jedné  rovině  a 
platí modifikovaný vztah (3.6.-17) ve tvaru  

d

M = d

µ × B.  

          3.6.-18 

Pro  velikost  infinitezimálních  momentů  obdélníkových  smyček  v  analogii  s  (3.6.-14) 
dostaneme  

dM = BIdS  sin

α. 

          3.6.-19 

Integrace vztahů (3.6.-18) a (3.6.-19) vede k závěru, že závislosti (3.6.-14) a (3.6.-17) platí i 
pro kruhovou smyčku – podobně lze jejich platnost rozšířit na rovinnou smyčku libovolného 
tvaru. 

454 

a) 

b) 

Obr. 3.6.-10 a) Orientace vektoru magnetického dipólového momentu kruhové proudové 

smyčky a poloha jejího severního magnetického pólu. b) Totéž pro tyčový magnet. Navíc jsou