3_06_Magneticke_pole

α,  bude  v 

důsledku platnosti vztahu (3.6.-1) 

α

sin

m

lB

I

F

=

. 

          3.6.-11 

Zaveďme  vektor  l,  shodně  orientovaný  s  dohodnutým  směrem  proudu  ve  vodiči,  s  velikostí 
rovnou  délce  l.  Pro  vektor  síly  magnetického  pole  na  přímou  část  vodiče  délky  l  působící 
platí: 

Fm = I l 

× B.

    3.6.-12 

Orientaci  síly  Fm  určujeme  Flemingovým  pravidlem  levé  ruky:  Přiložíme-li  levou  ruku  k 
vodiči  tak,  aby  indukční  čáry  vstupovaly  do  dlaně,  prsty  kromě  palce  ukazovaly  dohodnutý 
směr proudu, vztyčený palec ukazuje směr síly, kterou magnetické pole působí na přímou část 
vodiče v místě přiložení. 

V případě, že hledáme sílu, kterou působí magnetické pole na tenký vodič libovolného tvaru, 
je nutné integrací sečíst příspěvky dFm k výsledné magnetické síle Fm od všech délkových a 
orientovaných elementů dl vodiče 

dFm = I dl 

× B. 

          3.6.-13 

Sílu vyjádřenou podle (3.6.-11) resp. (3.6.-12) nazýváme Ampérova síla. 

Popišme  silové  působení  homogenního  magnetického  pole  na  proudovou  smyčku  tvaru 
obdélníku se stranami a a b. Budiž smyčka volně otáčivá kolem osy symetrie smyčky, která je 
rovnoběžná  s  delší  stranou  a  a  kolmá  k  magnetickým  indukčním  čarám.  Definujme  vektor 
normály  n  proudové  smyčky  s  těmito  vlastnostmi:  a)  Je  jednotkový.  b)  Vychází  ze  středu 
smyčky. c) Z jeho koncového bodu vidíme, že proud teče smyčkou v kladném smyslu (proti 
směru pohybu hodinových ručiček). d) Je kolmý k rovině smyčky. V obecné poloze smyčky 
svírá vektor normály s magnetickou indukcí úhel