M03 - Radiační defektoskopie
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
2.2.2 Zdroje s přerušovanou emisí záření
Přerušovanou emisi záření
vyvolávají zařízení, ve kte-
rých se elektrická energie
přeměňuje v rentgenové
(brzdné záření). K nejstarším
zdrojům tohoto druhu patří
rentgeny a urychlovače.
Princip rentgenu byl objeven
v
roce 1895 Konradem
Roentgenem. Základním
prvkem přístroje jsou rent-
genky, což jsou skleněné
vakuované trubice se zabu-
dovanou anodou a katodou
(Obr. 2.2). Katoda po zapo-
jení žhavícího zdroje emituje elektrony, které jsou vlivem vysokého elektrické-
ho napětí mezi anodou a katodou rentgenky urychlovány směrem k anodě. Po
dopadu na anodu se kinetická energie elektronů mění na jiné formy energie -
na teplo a energii rentgenového záření. Na teplo se mění přibližně 99,0 % do-
dané energie, což znamená, že anoda rentgenky je silně zahřívána a vyžaduje
účinné chlazení. Na vlastní rentgenové záření se mění pouze 1% dodané ener-
gie. Napětí mezi anodou a katodou běžně dosahuje hodnoty 300 kV. Výjimeč-
ně se zhotovují stacionární rentgeny pro napětí až 420 kV (podrobněji kap.
2.3.1.1). Rentgenové záření je v podstatě elektromagnetické spojité záření o
velmi krátké vlnové délce v rozsahu 10–11 až 10–7 m. Pro vyšší energie (10–12
až 10–15 m) je nutno použít urychlovačů, u kterých jsou elektrony urychlovány
Obr. 2.2 Schéma vzniku rentgenového
záření (K –katoda, A – anoda, U – vy-
soké napětí, I – proud žhavení vlákna
katody, RTG – rentgenové záření)
-
(48) -
- 9 (48) -
jiným fyzikálním způsobem. Podle způsobu dalšího urychlování elektronů byly
vyvinuty dva systémy urychlovačů - kruhový a lineární. Ke kruhovým urych-
lovačům patří betatrony (kap. 2.3.1.2.1) a mikrotrony (kap. 2.3.1.2.2). Lineární
urychlovače urychlují elektrony po přímé dráze (kap. 2.3.1.2.3).
Zdroje s přerušovanou emisí záření umožňují volit optimální energii záření v
závislosti na geometrii zkoumané konstrukce a tloušťce prozařovaného materi-
álu. Jejich velkou výhodou je bezpečnost, neboť po jejich vypnutí přestávají
být zdroji ionizujícího záření.
2.3 Interakce (vzájemné působení) ionizujícího záření s
látkou
Částice ionizujícího záření, které vstoupí do látky, mohou obecně reagovat jak
s elektronovými obaly atomů, iontů či molekul, tak i s atomovými jádry.
O tom, které procesy interakce ionizujícího záření s látkou jsou zastoupeny a v
jakém vzájemném poměru, rozhoduje nejen druh a kinetická energie ionizující
částice, ale i vlastnosti látky, v níž k interakci dochází, především její složení,
t.j. koncentrace a protonové číslo jednotlivých prvků, ze kterých se skládá.
Některé efekty, vyvolané v látce ionizujícím zářením, souvisejí však i s její
molekulární či krystalickou strukturou.
Z celé řady vzájemného působení ionizujícího záření s látkou jsou pro obor
radiační defektoskopie nejvýznamnější interakce fotonů záření gama s látkou a
interakce neutronů s látkou.