otazky-ke-zkousce-20b
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
Gu
i
,
dt
du
C
i
a
t
L
i
d
u
L
i
0
)
0
(
1
, kde iL(0) je počáteční hodnota proudu cívky.
10. Nakreslete kmitočtovou charakteristiku a určete šířku pásma.
s =
/
r je poměrný kmitočet (vztažený vůči kmitočtu rezonančnímu). Pro s = 1 (tedy
=
r) vždy platí
1
r
Iˆ
Iˆ
. Pro s 1 závisí poměry na činiteli jakosti Q, jeho velké hodnoty
způsobí "rychlý" pokles modulu rezonanční křivky při odchylce poměrného kmitočtu od
hodnoty 1.
Významná je situace, kdy člen Q(s - 1/s) nabývá hodnoty 1. Zde zřejmě platí pro modul rezonanční
křivky
2
1 /
Iˆ
Iˆ
r
(tomu odpovídá 20 log(
2
1 /
) = - 10 log 2 = -3,01 dB - 3 dB; pokles o 3
dB) a současně arg(
r
Iˆ
Iˆ
) = 45° (fázový posuv je 45° ) . Poměrné kmitočty, kde je tato rovnost
splněna - obr.1.c - určíme z rovnic (vede na řešení kvadratické rovnice):
Q(s1 - 1/s1) = - 1;
Q(s2 - 1/s2) = + 1
Fyzikální smysl mají pouze kladné poměrné kmitočty. Proto snadno určíme, že
)
Q
(
Q
s
)
Q
(
Q
s
2
4
1
1
2
4
1
1
2
2
2
1
Pro tyto vztahy platí, že
s1. s2 = 1;
s2 - s1 = 1/Q
Snadno můžeme nyní určit, že s2 - s1 =
2/
r -
1/
r = 1/Q, takže šířka pásma B pro pokles 3 dB je
B =
2 -
1 =
r nebo (
= 2f) B
f = f2 -f1 = fr/Q
11. Nakreslete rozvětvený stejnosměrný elektrický obvod tvořený alespoň 6 větvemi s
jedním skutečným napěťovým zdrojem, jedním skutečným proudovým zdrojem a
ideálním proudovým zdrojem a popište postup analýzy obvodu principem superpozice.
1
1
1
I
I
I
2
2
2
I
I
I
3
3
3
I
I
I
12. Nakreslete rozvětvený stejnosměrný elektrický obvod tvořený alespoň 6 větvemi s
jedním skutečným napěťovým zdrojem, jedním skutečným proudovým zdrojem a
ideálním proudovým zdrojem a popište postup analýzy obvodu Théveninovou a
Nortonovou větou. Thèveninova věta – každý složený aktivní lineární dvojpól můžeme nahradit skutečným napěťovým
zdrojem s vnitřním napětím Ui a vnitřním odporem Ri
Náhrada je splněná, když vnitřní napětí náhradního zdroje Ui je rovno napětí naprázdno na
svorkách a-b nahrazovaného aktivního dvojpólu - Uab,
vnitřní odpor náhradního zdroje Ri se rovná výslednému odporu nahrazovaného dvojpólu
vztaženému ke svorkám a-b, když byly vyjmuty všechny zdroje v obvodu.