BEL2_učitelský-sešit-B

vedení se potom pohybuje pouze vlna postupná. Hodnota činitele odrazu je rovna –1 při vedení nakrátko 
(R2 = 0), +1 při vedení naprázdno (kdy R2   ); v těchto případech dochází k totálnímu odrazu, při kterém je 

amplituda zpětné vlny stejně velká jako vlny postupné (UOm = UPm). Zpětná vlna se šíří zpět směrem 

k napájecímu generátoru. Jakmile dorazí na počátek vedení a vnitřní odpor napájecího generátoru a vedení 
nejsou přizpůsobené (Rg ≠ Rv), odrazí se vlna tentokrát s činitelem odrazu 1 na počátku vedení 

V

1

V

g

g

R

R

R

R

. (-) 

(170)

a opět se šíří fázovou rychlostí směrem ke konci. Vznikne tak druhá postupná vlna na vedení. 

6B Přechodné děje na homogenním vedení 

REFERENČNÍ HODNOTY B 

48 

2

0

obr. 52  Časový průběh napětí na začátku a konci vedení v případě, že konec vedení je přizpůsoben 

(zatížen vlnovým odporem) a nedochází k odrazu 

2

1

obr. 53  Časový průběh napětí na začátku a konci vedení v případě, že konec vedení je naprázdno 

2

1

obr. 54  Časový průběh napětí na začátku a konci vedení v případě, že konec vedení je nakrátko 

6B Přechodné děje na homogenním vedení 

REFERENČNÍ HODNOTY B 

49 

Celkové napětí (nebo proud) v libovolném bodě vedení jsou dány superpozicí všech postupných a odražených 
vln, které v daném okamžiku na vedení existují. Názorný příklad ukazují obrázky, na nichž je časový průběh 
napětí na začátku (u1) a konci (u2) bezeztrátového vedení buzeného obdélníkovým napěťovým impulsem 

s amplitudou U. Jednotlivé případy se liší zakončením vedení: 

  přizpůsobení vedení (zakončené vlnovým odporem) - obr. 52. K odrazu nedochází (činitel odrazu je 

2 = 0), napětí na konci vedení je tvarově shodné s u1, pouze je zpožděné o td, napětí na začátku vedení 

není ovlivňováno. 

  vedení naprázdno (zakončené naprázdno) - obr. 53. Dochází k úplnému odrazu bez změny fáze (činitel 

odrazu je 

2 = +1),  napětí na konci vedení je superpozicí postupné a odražené vlny, má proto