teorie

Hmotnostní zlomky:    

  ; 

  . 

kde  

xk  

je měrná vlhkost vodní mlhy 

xt 

měrná vlhkost ledové mlhy. 

2/2

PROUDĚNÍ PLYNŮ A PAR 

Základní pojmy 

Jednorozměrové stacionární adiabatické proudění plynů a par v proudové trubici bez konání technické práce a při zanedbání vlivu vnějšího 
silového pole je popsáno: 

a) rovnici kontinuity 

    , 

kde   S  je průřez trubice 

b) pohybovou rovnicí 

     , 

c) zákonem  zachování energie 

    , 

Pro izoentropický výtok z nádoby, kde stav plynu před výtokem považujeme za klidový (p0, v0, T0, w0 = 0), při poklesu tlaku na p platí

Pro ideální ply můžeme také odvodit 

Maximální hodnota výtokové rychlosti (výtok do vakua) je pak 

Izoentropická rychlost zvuku v plynech 

Kritický stav v proudícím plynu je definován v místě, kde w = a = w*,

Kritická rychlost pro ideální plyn 

kde 

 i0 

 je měrná entalpie pro klidové parametry 

i  

 je měrná entalpie po izoentropické expanzi na tlak p 

(St.Vénansova-Waltrova rovnice) 

1/3

Tato rychlost je dosažena při kritickém tlaku p*, který určíme z kritického tlakového poměru 

    ; 

Pro další kritické parametry T* a 

ρ∗ platí 

  ; 

Pak : 

Pro jedno-, dvoj- a tříatomové plyny (

κ = 1,66; 1,4 a 1,3 )  je: 

p*/p0   = 0,4902;  0,5283;  0,5457    .

Machovo číslo: 

. 

Průtok trubicemi nekonstantního průřezu  S ( trysky a difuzory )  je popsán větou 

Hugoniotovou:  

. 

Konstrukční důsledky jsou patrné z tabulky: 

Poznámka: 

Řešení je odlišné pro případ nerozšiřující se trysky a trysky konvergentně -  divergentní (Lavalovy). V prvním případě  může tekutina 
vytékat nanejvýš rychlostí kritickou, pak dochází k zahlcení. Je-li tlakový poměr nižší než kritický, nelze tedy použít rovnice St. 
Vénantovy - Wantzelovy. Tu použijeme jen pro případ  nadkritického tlakového poměru, nebo je-li použito trysky Lavalovy.