teorie

 (princip vzrůstu entropie) 

znaménko =  platí pro vratný adiabatický děj 

znaménko > pro nevratný adibatický děj  

Pro vratné termodynamické děje 

dq =  T.ds [J.kg-1],       resp. dQ = T.dS     [J],

kde ds je úplný diferenciál entropie pro nějž lze odvodit (pro ideální plyn) 

;    

; 

        (Clausiův integrál)  

kde s 

je měrná entropie [J.kg-1K-1] 

q   měrné teplo, které vyměňuje soustava s okolím 

1/1

TEPELNÉ OBĚHY PLYNOVÉ 

Termická účinnost oběhu 

Carnotův oběh (přímý)       

Carnotův oběh (obrácený)      

Oběhy spalovacích motorů 

Charakteristické veličiny 

Kompresní poměr ε, tj. poměr objemů pracovní látky před kompresí a po kompresi. 

Tlakový poměr π , tj. poměr tlaků po kompresi a před kompresí. 

Stupeň plnění ϕ , tj. poměr objemů po příevodu tepla a před přívodem tepla 

Zážehový motor : 

Vznětový motor: 

 Plynová turbina : 

   , 

ao = qH - |qC| 

kde 

ao 

je práce oběhu 

qH 

je teplo přenášené při vyšší teplotě TH 

qC 

je teplo přenášené při nižší teplotě TC 

tepelné čerpadlo - topný faktor  

chladící zařízení - chladící faktor  

Termická účinnost  

1/2

REÁLNÉ  PLYNY A PÁRY  

Modely plynů 

Plyn ideální: 

cp  = konst, cv = konst,         p.v = r.T  resp.        p.Vm = Rm.T,

Rm = M.r = 8,31441 J.mol

-1.K-1,             du = c

v.dT, di = cp.dT.

Plyn nedokonalý : 

1) Měrné tepelné kapacity : cp   = cp (t),  cv =  cv(t) . 

Molové tepelné kapacity:  

 ,  

  ; 

pro dvouatomové plyny obvykle vyhovuje:   

    [kJ.kmol-1.K-1]          

 Střední hodnoty měrných  a molových tepelných kapacit : 

2)  Stavové rovnice 

p.v = r.T,    p.Vm = Rm.T,    p.V = m.r.T,    Rm = 8,31441 J.mol