teorie

dq = di - v.dp, kde dp = 0, a di = cp .dT

q12 = i2 - i1 = cp . (T2  - T1),     [J. kg

-1]

Izotermický děj,  [ T= konst, dT = 0 ] 

Boyleův - Mariotteův zákon              

p1.v1 = p2. v2

dq = cv .dT + p.dv = cp . dT  - v.dp,     kde du =  cv .  dT = 0,   di = cp . dT  = 0 

Adiabatický děj, [ q12=0]

dq = du + da = di + dat            kde dq = 0

a12 = -(u2 - u1) = cv . (T1 - T2)     [J.kg

-1]

 ; 

 [J.kg-1] 

  [J.kg-1] 

p.vκ = konst       

1/2

at12 = i1 - i2 = cp .(T1  - T2) = κ . cv . (Τ1 − Τ2) = κ . a12       [J. kg

-1]

Polytropický děj [ n = konst, cn = konst. ]

Exponent polytropy n může mít obecně hodnotu od -

∞ do +∞, protože všechny děje lze považovat za polytropické. Pro technickou 

polytropu je 1 < n < 

κ. 

kde cn je měrná tepelná kapacita polytropy

q12 = cn . (T2 - T1)

p . vn = konst     

dq = cn. dT      

[J.kg-1] 

at12 = n .a12    

    ;   

2/2

II. ZÁKON TERMODYNAMIKY 

Je úzce spjat s vlastnostmi vratných a nevratných dějů. 

Slovní formulace např.: 

z

Teplo nemůže samovolně přecházet z tělesa o teplotě nižší na těleso o teplotě vyšší (Clausius). 

z

Není možné sestrojit periodicky pracující  stroj , který by nezpůsoboval nic jiného , než že by odebíral teplo ze zásobníku a konal 
tomuto teplu ekvivalentní práci (Kelvin-Planck) 

z

Není možné realizovat perpetum mobile druhého řádu. 

Matematické formulace II. zákona termodynamiky 

a)      Tepelné cykly 

znaménko =  platí pro vratný cyklus 

znaménko < pro cyklus nevratný 

b)      Termodynamické děje 

znaménko =  platí pro vratný děj 

znaménko > pro nevratný děj 

c)      Termodynamické děje v tepelně izolované soustavě