3_07_Magnet_pole_el_proudu
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
2
0
2 a
Ir
B
π
µ
=
.
b) Tentokrát se bude nacházet Ampérova křivka mezi
vodiči (Obr. 3.7.-14). Proud, který Ampérova křivka
obepíná, je I. Řešení je v tomto případě velmi
jednoduché:
I
r
B
0
2
µ
π =
r
I
B
π
µ
2
0
=
.
c) Poloměr Ampérovy křivky samozřejmě splňuje
nerovnosti b < r < c. Z toho důvodu, že proudy ve
vnitřním a vnějším vodiči jsou opačně orientované,
dostaneme celkový proud tak, že od proudu I ve
vnitřním vodiči odečteme proud, který prochází ve
Obr. 3.7.-14
vodiči vnějším skrz plochu ohraničenou kružnicemi o poloměrech b a r (viz. pravidlo pravé
467
ruky a Obr. 3.7.-15). Všimněte si, že vnějšímu proudovodiči přísluší jiná proudová hustota
než vnitřnímu. Na průřezu vnějšího vodiče má však j2 také stejnou hodnotu:
(
) (
)2
2
2
2
VNC
2
konst.
d
d
b
c
I
b
r
I
S
I
j
−
=
−
=
=
=
π
π
.
Odtud
(
)
2
2
2
2
VNC
b
c
b
r
I
I
−
−
=
.
Levá strana matematické formulace Ampérova zákona je opět upravena do tvaru B2
πr.
Ampérův zákon lze přepsat do tvaru
(
)
VNC
0
2
I
I
r
B
−
=
µ
π
.
a vyjádřit magnetickou indukci
2
2
2
2
0
2
2
2
2
0
2
1
2
b
c
r
c
r
I
b
c
b
r
r
I
B
−
−
=
−
−
−
=
π
µ
π
µ
.
Obr. 3.7.-15
3.7.3. Vzájemné silové působení dvou proudovodičů
Jak již bylo zmíněno v úvodu, silové působení mezi vodiči, jimiž teče proud,
experimentálně prokázal A. M. Ampère. Každý vodič s proudem vytváří ve
svém okolí magnetické pole, které silově působí na ostatní proudovodiče.