Teorie obvodu I (TOI)

S

l

R

d

1

(10) 

Vztah  (10)  je  podobný  vztahu  pro  výpočet  elektrického  odporu  vodiče  R=l/S=1/G.  Konduktivitě 

(

1

)  odpovídá  permitivita.  Uvedený  vztah  platí  za  předpokladu,  ţe  v  obvodě  s  průřezem  S  a 

délkou l jsou homogenní elektrické silové účinky EM pole. Jednotkou dielektrického odporu je  
s-1=F-1. 
Převrácená hodnota dielektrického odporu je dielektrická vodivost 

C

R

G

d

d

1

(11) 

Z předcházející rovnice vyplývá, ţe kapacita kapacitoru se rovná dielektrické vodivosti prostoru mezi 
jeho elektrodami. 

Upozorňujeme  na  to,  ţe  název  dielektrický  odpor  (stejně  jako  magnetický)  je  třeba  chápat  jen 
formálně. Na rozdíl od elektrického odporu necharakterizuje nevratnou přeměnu energie EM pole na 
teplo. 
 

11.3.  Ohmův zákon pro dielektrický obvod 

Analogii  mezi  elektrickým  a  dielektrickým  obvodem  můţeme  vidět  dále  i  při  stanovení  Ohmova 
zákona pro dielektrický obvod. 
 

Obr.3 K Ohmovu zákonu pro dielektrický obvod 

Ohmův zákon pro dielektrický obvod je dán vztahem: 

U

G

d

D 

(12) 

Jeho význam je zřejmý z obr.2. 

Rd 

D 

S 

l 

U 

11. Dielektrické obvody 

156 

Grafickým zobrazením tohoto zákona je polarizační charakteristika dielektrického obvodu (obr. 4). Je-
li  Gd=konst.,  pak  je  to  přímka.  U  některých  dielektrických  látek,  které  se  pro  dielektrické  obvody 

pouţívají, však dielektrická vodivost není konstantní. Závisí od permitivity, která je funkcí elektrické 
intenzity. Potom jsou dielektrické obvody nelineární. 

Dielektrické obvody nebývají rozvětvené, proto se zde Kirchhoffovy zákony neuplatňují. Při analýze 
těchto  obvodů  obyčejně  vystačíme  s  Ohmovým  zákonem,  přitom  existují  dva  typy  úloh:  pro 
poţadované