1 Úvod do mechaniky
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
a k
z
a i
x
a
a j
y
x
y
z
O
a)
b)
Obr.1 a) Vektor
a
v kartézské soustavě souřadnic O, x, y, z. b) jednotkové vektory
k
j
i
,
,
,
které určují kladný směr souřadnicových os x, y, z. Jednotkové vektory
k
j
i
,
,
jsou
pevné, nezávisejí na čase.
Polohu hmotného bodu tak můžeme v každém časovém okamžiku určit polohovým
vektorem
k
t
z
j
t
y
i
t
x
t
r
)
(
)
(
)
(
)
(
.
(1)
Jeho začátek je pevně spojen s počátkem souřadnicové soustavy O a konec je v každém
okamžiku spojen s hmotným bodem, jemuž určujeme polohu. Může se natáhnout na
neomezenou délku. Složky
)
(
),
(
),
(
t
z
t
y
t
x
polohového vektoru r
se nazývají pohybové
funkce nebo parametrické funkce (parametrem je zde čas t). Pokud je jasné, že popisujeme
pohyb hmotného bodu, nemusíme čas t v rovnici (1) psát.
Velikost polohového vektoru je dána vztahem
2
2
2
z
y
x
r
.
(2)
Jestliže se tedy alespoň jedna ze souřadnic v rovnici (1) mění s časem, koná hmotný bod
mechanický pohyb. Jednotlivé polohy bodu tvoří souvislou čáru (křivku), kterou nazýváme
Vysoké učení technické v Brně Grant FRVŠ č. 1840/2002
3
2 4 x
y
0
2
4
6
trajektorií pohybu. Hmotný bod může samozřejmě tím samým bodem projít postupně
vícekrát (například automobil při závodech). Soubor všech poloh, kterými bod při pohybu
prošel, vytváří dráhu hmotného bodu (tvar trajektorie) – obvykle ji značíme s. Pokud by
již zmíněný automobil závodil na pravidelném okruhu, dráha by tvořila např. kružnice). Tvar
trajektorie obdržíme z pohybových funkcí vyloučením času t.