1_3_Dynamika

Obr.1.3.-17  

Vytvořili  jsme  si  tak  základní  předpoklad  pro  vlastní  výpočet.  Síla  Fv,  kterou  bude 
posunována bedna nahoru po nakloněné rovině, bude dána silou Fp zmenšenou o třecí sílu Ft a 
složku tíhy F. 

Fv = Fp – Ft – F. 

Třecí síla je dána součinem koeficientu tření f a tlakové síly na podložku Fn = G cosα . Složka 
tíhy F, která by způsobovala posuv dolů po nakloněné rovině, kdybychom nepůsobili silou Fp 
je F = G sinα Po dosazení do rovnice pro síly dostáváme 

Fv = Fp – f m g cosα – m g sinα .  

A dosazením číselných hodnot 

Fv = 100 – 0,1.10.9,81.cos 30

o – 10.9,81.sin 30o = 42,46 N. 

Ale to ještě nejsme na konci. Úkolem bylo vypočítat zrychlení pohybu bedny. To vypočítáme 
z druhého Newtonova pohybového zákona (zákona síly) F = m a. Z toho plyne pro zrychlení 

2

,

4

10

46

,

42

≅

=

=

m

F

a

m.s

-2. 

Další  odporovou  silou,  kterou  si 
probereme, 

je 

odporová 

síla 

valivého  odporu.  O  valivém  odporu 
mluvíme  tehdy,  jestliže  se  těleso 
s kruhovým  průřezem  (např.  válec) 
valí  po  pevné  podložce.  Při  tomto 

pohybu  dochází  ke  stlačování  a  deformaci  podložky 
před  valícím  se  tělesem,  někdy  i  k deformaci 
samotného 

tělesa. 

Většinou 

tyto 

deformace 

nepozorujeme.  Příčinou  tohoto  jevu  je  zase  kolmá 
tlaková síla Fn . Situace je znázorněna na Obr.1.3.-18.          
 

        Obr.1.3.-18 

68 

Odporová  síla  valivého  odporu  Fv  je  přímo  úměrná  kolmé  tlakové  síle  Fnpůsobící  na 
podložku