2_2_9_Termika-plyny
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
( )x
t
t
=
.
Hustota tepelného toku je při stacionárním vedení tepla ve všech vrstvách stejná
(
)
(
)
(
)
4
3
3
3
3
2
2
2
2
1
1
1
t
t
d
t
t
d
t
t
d
−
⋅
=
−
⋅
=
−
⋅
=
λ
λ
λ
ϕ
.
Výraz představuje tři rovnice, které po úpravě jsou
2
1
1
1
t
t
d
−
=
⋅
λ
ϕ
3
2
2
2
t
t
d
−
=
⋅
λ
ϕ
4
3
3
3
t
t
d
−
=
⋅
λ
ϕ
.
Jejich sečtením dostaneme
4
1
3
3
2
2
1
1
t
t
d
d
d
−
=
+
+
⋅
λ
λ
λ
ϕ
a odtud hustota tepelného toku stěny
složené z vrstev je
3
3
2
2
1
1
4
1
λ
λ
λ
ϕ
d
d
d
t
t
+
+
−
=
.
Ve jmenovateli zlomku je celkový tepelný odpor stěny složené z vrstev
3
3
2
2
1
1
λ
λ
λ
d
d
d
R
+
+
=
,
který je roven součtu tepelných odporů jednotlivých vrstev.
U 2.2.-20 Vypočítejte teplo prošlé 1 m
2 za 1 sekundu stěnou kotle o tloušťce
20 mm
a součiniteli tepelné vodivosti 60 W.m
-1.K-1, je-li uvnitř stěna
pokryta vrstvou kotelního kamene o tloušťce 2 mm a součiniteli tepelné
vodivosti 1,2 W.m
-1.K-1. Povrchové teploty jsou 250 oC a 200 oC.
25 kW.m
-2
Dalším mechanismem přenosu vnitřní energie (přenosu tepla) mezi tělesy je
tepelná výměna zářením.
Tepelná výměna zářením je fyzikální děj, při
kterém se přenos vnitřní energie z míst s vyšší teplotou do míst s nižší teplotou
uskutečňuje prostřednictvím elektromagnetického záření. Jedno těleso energii
vyzařuje (emise záření), druhé pohlcuje (absorpce záření).
Tepelným zářením nazýváme obvykle (ne zcela přesně) infračervené záření. Toto záření
představuje část spektra elektromagnetického záření s vlnovými délkami od asi 0,78
µ m do
56
360
µ m. Tepelná výměna zářením se liší od tepelné výměny vedením zvláště tím, že se může
uskutečnit i tehdy, jsou-li obě tělesa oddělena vakuovou vrstvou. Energie vyzářená tělesem
značně roste s teplotou, takže při vyšších teplotách se podíl tepelné výměny zářením na
celkovém přenosu tepla podstatně zvětšuje.