Teorie obvodu I (TOI)
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
1
L
, proto
indukovanému napětí
2
13
ˆ
j
I
M
přiřadíme kladné znaménko. Potom
2
13
1
13
2
12
1
1
1
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
I
M
I
M
I
M
I
L
U
L
.
Obdobně sestavíme rovnice pro napětí cívky
3
L
a) vůči smyčkovému proudu
1
ˆI :
2
13
1
13
2
3
1
3
3
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
I
M
I
M
I
L
I
L
U
L
b) vůči smyčkovému proudu
2
ˆI :
2
13
1
13
2
3
1
3
3
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
I
M
I
M
I
L
I
L
U
L
.
4. V zadaném schématu zapojení (obr. 9) sestavte rovnice pro analýzu obvodu metodou smyčkových
proudů.
L2
M23
R1
Î
1
R2
C
L4
L1
L3
M13
M12
Û
1
Î
2
2
3’
3
1’
1
2’
7. Magnetická vazba, vzájemná indukčnost, elementární modely transformátorů, náhrada magnetické vazby
galvanickou vazbou
113
Řešení:
pro smyčku 1:
0
ˆ
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
2
ˆ
j
ˆ
)
(
j
ˆ
2
12
2
23
2
13
1
13
2
3
1
4
3
1
1
1
U
I
M
I
M
I
M
I
M
I
L
I
L
L
L
I
R
a pro smyčku 2:
0
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
ˆ
j
2
ˆ
j
-
j
ˆ
ˆ
)
(
j
ˆ
1
12
1
13
1
23
2
23
1
3
2
2
3
2
2
2
I
M
I
M
I
M
I
M
I
L
C
I
I
L
L
I
R
.
5. Rovnice sestavené v předchozím příkladu zobrazte orientačním názorovým diagramem napětí a
proudů.
Řešení:
Pro zvýšení přehlednosti grafického zobrazení je vhodné zjednodušit zápis dílčích napětí smyčky 2 a
označit
2
A
2
3
2
ˆ
j
ˆ
)
(
j
I
X
I
L
L
;
2
B
2
23
ˆ
j
ˆ
j
2
I
X
I
M
;
2
C
2
ˆ
j
j
ˆ
I
X
C
I
;
1
D
1
12
13
23
3
ˆ
j
ˆ
)
(
j
I
X
I
M
M
M
L
a podobně pro napětí smyčky 1
1
E
1
4
3
1
ˆ
j
ˆ
)
(
j
I
X
I
L
L
L
;
2
F
1
13
ˆ
j
ˆ
2j
I
X
I
M
;
2
G
2
12
13
23
3
ˆ
j
ˆ
)
(
j
I
X
I
M
M
M
L
.
Nejdříve sestrojíme názorový diagram pro smyčku 2 (obr. 10 a) – začneme fázorem proudu
2
ˆI , který
zakreslíme vodorovně, poté graficky sečteme všechna napětí, jenţ jsou buzena proudem
2
ˆI a k ní
přičteme všechna napětí buzená proudem
2
ˆI - jsou reprezentována fázorem (
1
D
ˆ
j
I
X
). Poloha tohoto
fázoru je jednoznačně dána tím, ţe součet všech napětí smyčky 2 se rovná nule, proto tento fázor musí
končit v počátku. Z jeho polohy určíme polohu fázoru proudu