03_Diskrétní signály
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
vzorkujme tento signál vzorkovací frekvencí 𝝎𝑺 (resp. vzorkovací periodou 𝑇𝑆)
Proč ale k aliasingu v daném případě došlo?
FT
−𝝎𝑴𝑨𝑿
+𝝎𝑴𝑨𝑿
Vzorkování a aliasing efekt
Vzorkování matematicky odpovídá násobení signálu f(t) posloupností posunutých Diracových
impulzů i(t)
𝑖 𝑡 =
𝑘=−∞
∞
𝛿(𝑡 − 𝑘𝑇𝑆)
𝑓(𝑡)
𝒇𝑺 𝒕 = 𝒇(𝒕) ∙ 𝒊 𝒕 = 𝒇(𝒕) ∙
𝒌=−∞
∞
𝜹(𝒕 − 𝒌𝑻𝑺)
Vzorkování a aliasing efekt
Vzorkovaný signál 𝑓𝑆 𝑡 je tedy:
Spektrum signálu 𝑓𝑆 𝑡 je pak:
rozvoj do FŘ
𝒇𝑺 𝒕 = 𝒇(𝒕) ∙ 𝒊 𝒕 = 𝒇(𝒕) ∙
𝒌=−∞
∞
𝜹(𝒕 − 𝒌𝑻𝑺)
signál i(t) je periodický
𝑖 𝑡 =
𝑚=−∞
∞
1
𝑇𝑠
∙ 𝑒
𝑗𝑚
2𝜋
𝑇𝑠
𝑡
𝑐𝑚
𝑭𝑺 𝝎 = 𝓕 𝒇(𝒕) ∙ 𝒊 𝒕 = 𝓕 𝒇(𝒕) ∙
𝑚=−∞
∞
1
𝑇𝑠
∙ 𝑒
𝑗𝑚
2𝜋
𝑇𝑠
𝑡
= ⋯ =
𝟏
𝑻𝒔
𝒎=−∞
∞
𝑭(𝝎 − 𝒎𝝎𝒔)
𝜔𝑠
𝑝𝑒𝑟𝑖𝑜𝑑𝑎 𝑠𝑖𝑔𝑛á𝑙𝑢
Fourierova
transformace
Vzorkování a aliasing efekt
Vzorkováním signálu f(t) se jeho spektrum stane periodické s periodou 𝒎𝝎𝒔
−𝝎𝑴𝑨𝑿
+𝝎𝑴𝑨𝑿
Fourierova transformace
−𝝎𝑴𝑨𝑿
+𝝎𝑴𝑨𝑿
+𝝎𝑺
+𝟐𝝎𝑺
−𝝎𝑺
−𝝎𝑴𝑨𝑿
+𝝎𝑴𝑨𝑿
+𝝎𝑺
−𝝎𝑺
+𝟐𝝎𝑺 +𝟑𝝎𝑺
−𝟐𝝎𝑺
−𝟑𝝎𝑺
nebo
𝝎𝒔 ≥ 𝟐 𝝎𝑴𝑨𝑿
𝝎𝒔 < 𝟐 𝝎𝑴𝑨𝑿
Vzorkovací teorém
Uvedený vztah, tedy
se nazývá vzorkovací teorém (někdy také Shannon - Kotelnikův
teorém).
Jeho význam je následující:
Je-li vzorkovací teorém splněn, nedochází při vzorkování ke ztrátě informace (aliasingu) a z
navzorkovaného signálu lze zpětně rekonstruovat původní spojitý signál.
„Pokud vzorkujeme alespoň dvakrát rychleji než je nejvyšší kmitočet ve
spektru vzorkovaného signálu potom nedojde ke vzájemnému překrytí spekter
při jejich součtu a nevzniká tzv. aliasing efekt.“