Teorie obvodu I (TOI)

G7 

v2 

v6 

v7 

v8 

větve kostry obvodu 

v1 

v9 

G9 

Uo2 

A 

B 

C 

D 

Ux6  

U9 

U7  

I G8 

I7 

I9 

Ix2 

G8 

Io8 

U1  

IG1 

U8  

11 

I8 

Obr. 5 Upravené schéma pro analýzu obvodu metodou řezových napětí a jeho graf 

UJ1 

v2 

v6 

v7 

v8 

strom obvodu 

nezávislé větve obvodu 

v1 

v9 

v1 

v2 

v9 

v6 

v7 

v8 

nezávislé řezy upraveného obvodu 

      J1 
(v1, v6, v8) 

     J3 
(v7, v8, v9) 

UJ2 

UJ3 

      J2 
(v2, v6, v8, v9) 

Obr.6 Strom, nezávislé větve a řezy upraveného obvodu 

Nezávislé řezy označme písmenem J a indexem odpovídajícím pořadí řezu. Podle zavedené indexace 
na obr. 6 vpravo jsme přiřadili řezům napětí tj. v našem případě řezu J1 (v1, v6, v8) řezové napětí UJ1, 

řezu  J2  (v

2,  v6,  v8,  v9)  řezové  napětí  UJ2,  řezu  J3  (v7,  v8,  v9)  řezové  napětí  UJ3.  Řezová  napětí 

orientujeme ven z řezů a sestavme rovnice řezů podle zobecněného 1. Kirchhoffova zákona:  

řez J1:          

0

8

o

6

o

1

o

8

1

I

I

I

I

I

G

G

řez J2:          

0

9

8

o

6

o

2

8

I

I

I

I

I

G

x

řez J3:          

0

9

8

o

7

8

I

I

I

I

G

, 

které upravme tak, ţe proudy zdrojů převeďme na pravou stranu a za proudy pasivních větví dosaďme 
z Ohmova zákona  

řez J1:       

8

o

6

o

1

o

8

8

1

1

I

I

I

U

G

U

G

řez J2:       

8

o

6

o

2

9

9

8

8

I

I

I

U

G

U

G

x

5. Analýza obvodů metodou smyčkových proudů a řezových napětí 

75 

řez J3:       

8

o

9

9

8

8

7

7

I

U

G

U

G

U

G

. 

Vyjádříme-li si napětí nezávislých větví obvodu a napětí U

x6 superpozicí příslušných řezových napětí, 

získáme rovnice 

3

2

1

8

J

J

J

U

U

U

U

3

2

9

J

J

U

U

U

)

(

2

1

6

J

J

x

U

U

U

. 

Po dosazení prvních dvou předchozích napětí a rovností