Elektrotechnika_1_Skripta
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
13
Φ a
23
Φ rozptylovými toky
1
r
Φ a
2
r
Φ .
Jak jsme poznali, jsou magnetické obvody se železnými jádry (feromagnetiky) obvody
typicky nelineární. Proto při řešení opačného úkolu (při
analýze magnetického obvodu), např.
při určování magnetického toku pro zadanou hodnotu magnetomotorického napětí, je třeba
používat složitější postupy, než které jsme doposud poznali. Pokud použijeme opět analogie
s elektrickými obvody, lze aplikovat metody vypracované pro řešení nelineárních obvodů.
Pro výše uvedené jednoduché obvody, jako např. Příklad 4.3 a Příklad 4.4, lze použít
grafickou
metodu překlopené charakteristiky, viz Obr. 4.19a. Ta je vhodná v případě, že
chceme určit magnetický tok pouze pro jednu zadanou hodnotu magnetomotorického napětí.
a)
b)
Obr. 4.19: K postupu při analýze magnetického obvodu
136
Elektrotechnika 1
Vypočítáme magnetická napětí železného jádra pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku
a sestrojíme charakteristiku
Φ = f U
mz
(
)
. To provedeme stejným způsobem, za předpokladu
znalosti magnetizační charakteristiky
)
(
z
z
H
f
B
=
, jako v dříve řešených příkladech. Přímková
charakteristika vzduchové mezery
)
(
mv
U
f
=
Φ
se překlopí okolo svislé osy a posune na ose
vodorovné o velikost magnetomotorického napětí
1
m
F . Magnetický odpor vzduchové mezery
je dán rovnicí ( 4.10 ). V průsečíku obou charakteristik pak odečteme velikosti magnetického
toku
1
Φ a magnetického napětí na jádře
1
mz
U
. Všimněte si, že překlopená charakteristika
vytíná na svislé ose úsek
mv
m
k
R
F
1
=
Φ
. Formální interpretace podle náhradního obvodu na
Obr. 4.13b vede k závěru, že jde o velikost magnetického toku při zanedbání magnetického
odporu železného jádra, tj. při 0
=
mz
R
.
Řešení lze provést i následujícím způsobem. Lze totiž sestrojit celkovou magnetizační
charakteristiku
)
(
m
F
f
=
Φ
jako součet obou charakteristik předchozích, tj.
Φ = f U
mz
(
) a
)
(
mv
U
f
=
Φ
. Sčítání se provádí pro zvolenou řadu hodnot magnetického toku ve směru osy
magnetického napětí, neboť jde o sériové spojení
mz
R a
mv
R . Z této výsledné charakteristiky
pak můžeme odečítat magnetické toky pro libovolné hodnoty magnetomotorického napětí
nebo naopak. Postup je znázorněn na
Obr. 4.19b.