3_01_El_pole

r

r

E

0

3

0

2

0

4

1

4

1

r

Q

r

Q

πε

πε

=

=

, 

          3.1.-13 

přičemž za náboj Q dosazujeme včetně znaménka (+ pro kladný, - pro záporný náboj). 
Průběh  intenzity  v okolí  kladně  a  záporně  nabitého  tělesa  jsou  znázorněny  na  Obr.  3.1.-6  
a 3.1.-7. 
 
 
 
 
 
 

 
Obr. 3.1.-6. 

Obr. 3.1.-7. 

Výše  zmíněné  vztahy  (3.1.-12  a  3.1.-13)  pro  intenzitu  elektrostatického  pole  lze  definovat  i 
pro bodový náboj, který se nachází v libovolném prostředí s relativní permitivitou 

ε

r: 

2

0

4

1

r

Q

E

r

ε

πε

=

,   

          3.1.-14 

resp. 

r

r

E

0

3

0

2

0

4

1

4

1

r

Q

r

Q

r

r

ε

πε

ε

πε

=

=

          3.1.-15 

 
 
Intenzita elektrostatického pole soustavy bodových nábojů: 

 
V běžném  životě  se  zpravidla  setkáváme  s  elektrickým  polem,  které  je  vytvořeno 

větším  množstvím  nabitých  částic  nebo  těles.  Intenzita  výsledného  elektrostatického  pole 
závisí nejen na počtu nabitých těles a jejich nábojích, ale také na jejich rozmístění v prostoru 
vůči  místu,  ve  kterém  chceme  toto  pole  popsat.  V tomto  případě  budeme  využívat  tzv. 
principu  superpozice  (skládání),  který  říká,  že  intenzita  pole  je  dána  vektorovým  součtem 
intenzit vytvořených v daném bodě jednotlivými nabitými tělesy.  

Vyjádřeme  si  výslednou  intenzitu  pole  v  soustavě  statických  bodových  nábojů 

Q1,Q2,…,QN    umístěných  ve  vakuu.  Uvažujme  silové  působení  celé  této  soustavy  na  další 
náboj    Q0,  jehož  poloha  je  vůči  jednotlivým  bodovým  nábojům  této  soustavy  určena 
polohovým vektorem r.