4_2__Geometricka_optika

v opačnou,  v případě  odrazu  od  prostředí 
opticky řidšího se fáze odražené vlny nemění 

n1 < n2  ; 

∆ϕ =π 

n1 > n2 ; 

∆ϕ = 0 

Obr. 4.2.- 2. 
 

 
Dopadající paprsek l1=AB, odražený paprsek l2 = BC a k kolmice 
dopadu určují rovinu dopadu ABC (obr. 4.2.- 3.). Podle konvence 
je  úhlem  dopadu  úhel 

α

1,  který  svírá  kolmice  dopadu  k  a 

dopadající  paprsek  l1,  úhlem  odrazu  je  úhel 

α

2,  který  svírá 

kolmice dopadu k a odražený paprsek l2. 

Obr. 4.2.- 3. 

Děj odrazu vysvětlujeme pomocí Huygensova principu a formulujeme z něj vyplývající   
zákony odrazu (reflexe) světla 

534 

1. Paprsek odražený leží v rovině dopadu. 
2. Při odrazu nedochází ke změně vlnové délky. 
3. Úhel odrazu je roven úhlu dopadu: 

α

1 = 

α

2.  

          4.2.- 7. 

Podle  Huygensova  principu  se  rovinná  vlnoplocha  lomí  na 
rovinném rozhraní opět jako rovinná vlnoplocha (obr. 4.2.- 4.). 
 
 
 
 
 
 
 
 

Obr. 4.2.- 4. 
 
 

Dopadající  paprsek  l1=AB,  lomený  paprsek  l2=  BC  a  k 
kolmice  lomu  určují  rovinu  lomu  ABC  (obr.  4.2.-  5.). 
Podle  konvence  je  úhlem  dopadu  úhel 

α

1,  který  svírá 

kolmice  dopadu  k  a  dopadající  paprsek  l1,  úhlem  lomu 
úhel 

α

2, který svírá kolmice dopadu k a lomený paprsek l2. 

Paprsek  prochází  z optického  prostředí  o  indexu  lomu  n1 
do optického prostředí o indexu lomu n2. 
 
 
 

Obr. 4.2.- 5. 
 

Děj lomu vysvětlujeme pomocí Huygensova principu a formulujeme z něj vyplývající 
zákony lomu (refrakce) světla