2 Gravitační a tíhové pole

 a jeho pohyb je také opět přímočarý. 

Nyní  se  budeme  zabývat  pohyby,  při  nichž  je  tělesu  udělena  počáteční  rychlost 

v obecném směru (nejen svislém). V tíhovém poli se jedná o vodorovný a šikmý vrh.  

Také  v těchto  případech  letí  těleso  vždy  se  stejným  zrychlením  g

.  Jeho  trajektorie 

nyní  leží  ve  svislé  rovině  určené  vektorem  tíhového  zrychlení  a  směrem  počáteční 
rychlosti  tělesa.  Tento  složitý  pohyb  se  matematicky  značně  zjednoduší,  využijeme-li 
principu  nezávislosti  pohybů,  který  je  dán  vektorovým  charakterem  veličin  popisujících 
pohyb (poloha, rychlost a zrychlení) a stálosti zrychlení při pohybu. 

Jakýkoliv pohyb částice v rovině můžeme rozložit na dva jednodušší pohyby přímočaré ve 

vodorovném a svislém směru. 

Vodorovný  vrh

Vodorovný vrh můžeme pozorovat například při 

vytékání  tekutiny  z otvoru  ve  stěně  nádoby.  Pohyb 
rozložíme  na  rovnoměrný  pohyb  ve  směru  osy  x  a 
volný  pád  z výšky  h.  (Osu  y  orientujme  kladně 
vzhůru.) 

Rovnice ve směru osy x a osy y pak mají tvar 

0

v

v

x 

 , 

gt

v

y

                     (20 a, b) 

t

v

x

0

 , 

2

2

1

gt

h

y

               (21 a, b) 

x 

y 

h 

0

v

Vysoké učení technické v Brně                                                                                         Grant FRVŠ č. 1840/2002