Teorie obvodu I (TOI)
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
T
P
0
0
0
d
2
sin
1
d
1
( P = U.I cos
2
)
(16)
V induktoru nedochází k nevratné přeměně elektrické energie na jiný druh energie.
i
u
p
QL
+1
+j
t
2. Analýza lineárních obvodů v harmonickém ustáleném stavu
26
Energie dodaná zdrojem do induktoru za čtvrtperiodu (od T/4 do T/2, resp. od ¾ T do T), kdyţ proud
stoupá z nulové hodnoty do maxima:
(17)
L
2
1
L
1
1
2
1
L
2
cos
2
1
L
dt
2
sin
2
2
2
2
/
4
/
2
/
4
/
2
2
/
4
/
mag
m
T
T
T
T
T
T
L
W
I
I
ω
I
ωt
ω
I
ω
ωt
UI
dt
ui
w
Ve zbylých čtvrtperiodách, kdy klesá proud z maxima do nuly, bychom dostali stejné výrazy, ale se
záporným znaménkem, to odpovídá toku energie z induktoru do zdroje.
Mezi induktorem a zdrojem nastává kmitání energie při které se nevykonává ţádná práce (kdyţ jsme
zanedbali všechny odpory v obvodu). Kdyţ mají napětí a proud současně kladné nebo záporné
hodnoty dodává zdroj energii do induktoru, kde se mění na energii magnetického pole. Kdyţ mají
proud a napětí současně nestejnou polaritu probíhá tento dej obráceně, z induktoru je dodávána energie
do zdroje. Amplitudu kmitavého výkonu nazýváme jalovým indukčním výkonem (18).
Obr. 14 Průběh energie na induktoru
UI
Q
L
(var)
(18)
Na obr.14 je průběh energie v induktoru, jeho maximální hodnota představuje maximální energii,
kterou můţe akumulovat induktor ve formě energie magnetického pole:
mag
m
L
W
I
L
W
2
2
1
(var.s)
(19)
Kapacitor napájený harmonickým napětím
ωt
U
u
m
sin
Obr. 15 Počítací šipky proudu a napětí kapacitoru
Při analýze kapacitoru připojeného na harmonické napětí vycházíme ze vztahu pro náboj a proud
kondenzátoru:
t
q
i
d
d
,