Teorie obvodu II (TOII)
Níže je uveden pouze náhled materiálu. Kliknutím na tlačítko 'Stáhnout soubor' stáhnete kompletní formátovaný materiál ve formátu PDF.
1
1
V
Z
a
V
VS
ˆ
ˆ
ˆ
1
ˆ
ˆ
Z
P
P
Z
Z
≥
+
⋅
=
(104)
Vstupní impedance pro paralelní vazbu - obr.16b - je
)
ˆ
ˆ
1
/(
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
1
1
1
1
1
1
1
Z
a
V
Z
a
V
Z
i
i
VP
P
P
Z
P
P
I
I
I
Z
I
I
U
I
U
Z
+
=
+
=
+
=
=
P
2
ˆ
K
I
2
ˆ′
(105)
Pro zápornou zpětnou vazbu paralelní klesá modul vstupní impedance pod hodnotu modulu bez zpětné
vazby.
Vliv zpětné vazby na výstupní impedanci
Dvě možná řazení na výstupu zesilovače jsou na obr.
17. Na obr.17a se jedná o napěťovou vazbu
(v dvojbranové terminologii paralelní řazení) - zpětnovazební informace je odvozena od výstupního
napětí.
Na obr.17b se jedná o proudovou vazbu (sériové řazení na výstupu struktury) - zpětnovazební
informace je odvozena od výstupního proudu
.
Impedanční poměry na výstupu lze určit pomocí Théveninova teorému. Výstupní impedanci
stanovíme jako poměr výstupního napětí naprázdno
U a proudu nakrátko
.
Na
obr.17 a při stavu naprázdno (RZ → ∞) není zpětná vazba rozpojena, proto platí obecný vztah
(87), tedy i
)
ˆ
ˆ
1
/(
ˆ
ˆ
ˆ
2
Z
a
a
i
P
P
P
P
U
U
+
⋅
=
a
Pˆ
(106)
kde
je přenos přímé větve (zesilovače) bez zatížení4.
4 U moderních integrovaných zesilovacích struktur nemá zatěžování výstupu ve značném rozsahu vliv na jejich
zesílení. U jednodušších struktur to může být podstatné.
4. Přenosy dvojbranů
86
Při
zjišťování stavu nakrátko (obr.17a), kdy RZ = 0, je zpětná vazba rozpojena, vstup
zpětnovazebního obvodu je zkratován. Potom je vstupní napětí přímé větve
zesilováno
"celým" přenosem přímé větve, platí
i
U
U
ˆ
ˆ
1 =
2
ˆ
ˆ
ˆ
i
a
K
U
P
I
=
′
5
(107)
2
ˆ
/
V
Z
N
V
Z
2
ˆ
Ze vztahů (106) a (107) určíme výstupní impedanci
s napěťovou vazbou
)
ˆ
ˆ
1
/(
ˆ
ˆ
/
2
2
Z
a
V
K
P
P
Z
I
+
=
′
ˆ
ˆ
2
2
P
N
V
U
Z
=
(108)
Záporná zpětná vazba napěťová zmenšuje výstupní impedanci - ideálně až k nulové hodnotě
)
ˆ
ˆ
1
(
∞
→
+
Z
a P
P
i
I
I
ˆ
ˆ
1 =
2
2
2
ˆ
ˆ
ˆ
ˆ
/
ˆ
ˆ
ˆ
V
i
a
V
i
a
P
Z
I
P
Y
I
P
U
−
=
−
=
- sytém se chová jako "lepší" zdroj napětí.
Na
obr. 17b při stavu naprázdno (RZ → ∞) je zpětná vazba rozpojena, proto platí